عیدی

دانلود آهنگ ناصر صدر دنیای خیالی

۱۱ مرداد ۱۳۹۷

این مطلب از وب سایت دانلود آهنگ جدید • آپ موزیک به صورت رپ انتشار گردید است.

دانلود آهنگ ناصر صدر دنیای خیالی

پس از مدت ها سکوت اینبار ناصر صدر با آهنگی بنام دنیای خیالی برای شما کاربران گرامی فراهم آورده است

دانلود و پخش آنلاین در ادامه مطلب این پست…

Exclusive Song: Naser Sadr – “Donyaye Khgiali” With Text And Direct Links In UpMusic

Naser Sadr Donyaye Khiali دانلود آهنگ ناصر صدر دنیای خیالی

متن موزیک دنیای خیالی با صدای ناصر صدر:

───┤ ♩♬♫♪♭ ├───

بزودی…

───┤ ♩♬♫♪♭ ├───

ناصر صدر دنیای خیالی

لینک های دانلود بزودی و پس از پخش…

دانلود آهنگ ناصر صدر دنیای خیالی

دانلود آهنگ جدید بهنام بانی چه بخوای چه نخوای

۱۱ مرداد ۱۳۹۷

این مطلب از وب سایت دانلود آهنگ جدید • آپ موزیک به صورت رپ انتشار گردید است.

دانلود آهنگ جدید بهنام بانی چه بخوای چه نخوای

دانلود آهنگ جدید و بسیار زیبای خواننده بهنام بانی بنام چه بخوای چه نخوای همراه با تکست و کیفیت عالی از زسانه آپ موزیک

Download New Song BY : Behnam Bani – Che Bekhay Che Nakhay With Text And Direct Links In Upmsuic

Behnam Bani Che Bekhay Che Nakhay دانلود آهنگ جدید بهنام بانی چه بخوای چه نخوای

 

متن آهنگ چه بخوای چه نخوا بهنام بانی

♪♪♫♫♪♪♯

 

این دل فقط جای توئه گوشم به حرفای توئه قلبم تو دستای توئه عشقم
آرامش حال منی عشق ایده آل منی اما فقط مال منی عشقم
دوس دارم تورو مثل همیشه از حس دلم نه دیگه کم نمیشه♪♪♫♫♪♪♯
دوس دارم تورو مثل همیشه از حس دلم نه دیگه کم نمیشه
چه بخوای چه نخوای تورو به دست میارم چه بخوای چه نخوای به تو علاقه دارم
خودتو برسون به دل بی قرارم آخه من تورو دوست دارم♪♪♫♫♪♪♯
چه بگی چه نگی میخونم از تو چشمات چه بیای چه نیای میمونم عشق من پات
هنوزم میپیچه داره تو گوشم حرفات تو بخند بذار آروم شم بات
هر جا بری فکر توئم من عاشق روی توام عاشق شدم پای خودم اصلا
میخندی میخنده دلم اما به مو بنده دلم از غصه دل کنده دلم اصلا
دوس دارم تورو مثل همیشه از حس دلم نه دیگه کم نمیشه♪♪♫♫♪♪♯
دوس دارم تورو مثل همیشه از حس دلم نه دیگه کم نمیشه
چه بخوای چه نخوای تورو به دست میارم چه بخوای چه نخوای به تو علاقه دارم
خودتو برسون به دل بی قرارم آخه من تورو دوست دارم♪♪♫♫♪♪♯
چه بگی چه نگی میخونم از تو چشمات چه بیای چه نیای میمونم عشق من پات
هنوزم میپیچه داره تو گوشم حرفات تو بخند بذار آروم شم بات

♪♪♫♫♪♪♯

بهنام بانی چه بخوای چه نخوای

 

دانلود آهنگ جدید بهنام بانی چه بخوای چه نخوای

دانلود آهنگ کاوه آفاق شال

۱۱ مرداد ۱۳۹۷

این مطلب از وب سایت دانلود آهنگ جدید • آپ موزیک به صورت رپ انتشار گردید است.

دانلود آهنگ کاوه آفاق شال

یکی از بهترین ترانه های کاوه آفاق با نام شال هم اکنون از آپ موزیک

Exclusive Song: Kaveh Afagh – “Shaal” With Text And Direct Links In UpMusic

fdg دانلود آهنگ کاوه آفاق شال

───┤ ♩♬♫♪♭ ├───

قسمتی از متن ترانه : 

شال آن شال سرخ تو
موج موج موی تو♫♪
نرم ترین حادثه

UpMusicTag دانلود آهنگ کاوه آفاق شال
چه زیباست دور روی تو
آفرین به آخرین شاهکار روی تو♫♪
توی اوج سادگی
چه زیباست اندوه تو

───┤ ♩♬♫♪♭ ├───

کاوه آفاق شال

دانلود آهنگ کاوه آفاق شال

متغیر تصادفی و توزیع فوق هندسی — به زبان ساده

۱۱ مرداد ۱۳۹۷

در آزمایش برنولی هر عضو از جامعه آماری یا دارای یک ویژگی (موفقیت) و یا فاقد آن (شکست) است. بر این اساس می‌توان آزمایش تصادفی جدیدی معرفی کرد که نشان دهنده تعداد موفقیت‌ها در یک طرح نمونه‌گیری بدون جایگذاری باشد. از طرفی می‌دانیم، در این حالت اگر نمونه‌گیری با جایگذاری باشد یا اندازه جامعه آماری بزرگ انتخاب شود، یک آزمایش دو جمله‌ای انجام شده است. برای آشنایی بیشتر با مفهوم آزمایش تصادفی و آزمایش برنولی می‌توانید به نوشتار متغیر تصادفی و توزیع برنولی — به زبان ساده و برای متغیر تصادفی دو جمله‌ای به مطلب متغیر تصادفی و توزیع دو جمله‌ای — به زبان ساده مراجعه کنید.

ولی در این حالت اگر عمل نمونه‌گیری، بدون جایگذاری در نظر گرفته شود، آزمایش تصادفی جدیدی با نام «فوق هندسی» (Hyper Geometric) ایجاد می‌شود.

متغیر تصادفی فوق هندسی

در یک مجموعه N تایی، M عضو دارای ویژگی خاصی هستند. اگر از این مجموعه یک نمونه nتایی بدون جایگذاری تهیه شود یک متغیر تصادفی گسسته به نام متغیر تصادفی فوق هندسی با پارامترهای M، N و n داریم. اگر این متغیر تصادفی را با X نشان دهیم در این حالت می‌نویسیم $Xsim HG(N,M,n)$ و می‌خوانیم X‌ دارای توزیع فوق هندسی با پارامترهای $M, N$ و n است.

$$p(X=x)=dfrac{(^M_x)(^{N-M}_{;n-x})}{(^N_n)};;;;;; max(0,M+n-N)leq xleq min(n,M); ;;; nleq N$$

با توجه به تعریف گفته شده برای تکیه‌گاه این متغیر تصادفی، مشخص است که حداکثر مقدار x یا n‌ خواهد بود (به این معنی که همه اعضای نمونه دارای ویژگی خاص باشند) و یا مقداری کمتر از M خواهد بود. همچنین حداقل مقدار برای x در حالتی که هیچ عضوی در نمونه، ویژگی خاص ندارد صفر است. واضح است n-x نیز باید بین صفر و N-M باشد پس $۰leq n- x leq N-M$ n در نتیجه $x geq n+M-N$. به این ترتیب حداقل مقدار برای x برابر است با $min(0,M+n-N)$.

اگر تابع احتمال این متغیر تصادفی را برای مقدارهای مختلف n و M و همچنین x رسم کنیم نموداری به شکل زیر ایجاد می‌شود:

مثال ۱

از بین ۷ کارمند و ۴ سرپرست، یک کمیته سه نفری به تصادف انتخاب می‌شود. احتمال اینکه همه اعضا کارمند باشند چقدر است؟ احتمال اینکه همه اعضای کمیته سرپرست باشند چقدر است؟ احتمال اینکه سرپرست‌ها در اقلیت باشند چقدر است؟

با توجه به تابع احتمال معرفی شده برای توزیع فوق هندسی مشخص است که اگر X  را تعداد کارمندان در کمیته در نظر بگیریم می‌توانیم بنویسیم $Xsim HG(11,4,3)$. در نتیجه محاسبات برای قسمت اول سوال به صورت زیر است:

$$P(X=۳)=dfrac{(^4_0)(^7_3)}{(^{11}_3)}=dfrac{7}{33}$$

همچنین برای قسمت دوم سوال نیز می‌توانیم به صورت زیر عمل کنیم:

$$P(X=0)=dfrac{(^4_۴)(^۷_۰)}{(^{۱۱}_۳)}=dfrac{4}{165}$$

با توجه به مفهوم اقلیت در قسمت سوم سوال کافی است احتمال زیر را محاسبه کنیم:

$$P(X<2)=P(Xleq 1)=P(X=0)+P(X=1)$$

$$=dfrac{(^4_0)(^7_3)}{(^{11}_3)}+dfrac{(^4_1)(^7_2)}{(^{11}_3)}$$

$$=dfrac{35}{165}+dfrac{84}{165}=dfrac{119}{165}$$

اگر p درصد افرادی از جامعه با حجم N باشند که دارای ویژگی خاصی هستند، می‌توان متغیر تصادفی فوق هندسی را با پارامترهای N و Np و n معرفی کرد و  نوشت $Xsim HG(N,Np,n)$. واضح است که در این حالت M=Np در نظر گرفته شده است.

نکته: اگر N به اندازه کافی بزرگ باشد، می‌توان از توزیع دو جمله‌ای به منظور محاسبه تقریبی احتمال برای متغیر تصادفی فوق‌ هندسی کمک گرفت.

مثال ۲

در هر کارتن بیسکویت،‌ تعداد ۵۰ بسته وجود دارد و احتمال اینکه بسته‌ای در کارتن خرد شده باشد ۱۰٪ است. حال احتمال اینکه در یک نمونه ۵تایی از یک کارتن بیش از ۱ بسته خرد شده باشد چقدر است؟

مشخص است که X، یعنی تعداد بسته‌های خرد شده، دارای توزیع فوق هندسی است. با توجه به اینکه در کارتن ۵۰ تایی تعداد بسته‌های خراب برابر است با $۱۰٪times 50=5$ می‌توانیم بنویسیم $Xsim HG(50,5,5)$.

در نتیجه مقدار احتمال اینکه بیش از ۱ بسته در کارتن خراب باشد برابر خواهد بود با:

$$P(X>1)=1-P(Xleq 1)=1-[P(X=0)+P(X=1)]$$

$$=۱-[dfrac{{5 choose 0}{45 choose 5}}{{50 choose 5}}+dfrac{{5 choose 1}{45 choose 4}}{{50 choose 5}}]=1-0.9282=0.0718$$

حال اگر از تقریب دو جمله‌ای استفاده کنیم می‌توانیم بنوسیم $Xsim B(5,0.1)$ پس خواهیم داشت:

$$P(X>1)=1-P(Xleq 1)=1-[P(X=0)+P(X=1)]$$

$$=۱-[(۰.۹)^۵+۵times (0.9)^4times(0.1)]=1-0.9185=0.0815$$

که حدود ۰.۰۱ اختلاف دارند.

امید-ریاضی و واریانس برای توزیع فوق هندسی

با توجه به تعریف امید-ریاضی و واریانس می‌توان برای توزیع فوق هندسی این آماره‌ها را محاسبه کرد. اگر $Xsim HG(N,M,n)$ باشد، خواهیم داشت:

$$E(X)=ndfrac{M}{N}$$

$$Var(X)=ndfrac{M}{N}times dfrac{(N-M)}{N}times dfrac{N-n}{N-1}$$

کابردهای متغیر تصادفی فوق هندسی

در ادامه با دو مثال به بررسی کاربردهای متغیر تصادفی فوق هندسی می‌پردازیم.

مثال ۳

یکی از کاربردهای اصلی برای متغیر تصادفی با توزیع فوق هندسی نمونه گیری بدون جایگذاری است. یک آزمایش تصادفی را در نظر بگیرید که در آن باید n توپ از یک جعبه انتخاب شود. درون این جعبه N توپ وجود دارد که M توپ آن به رنگ سیاه است (واضح است که N-M توپ نیز به رنگ قرمز هستند). فرض کنید که انتخاب توپ سیاه از درون جعبه موفقیت محسوب شود و انتخاب توپ قرمز شکست (درست به مانند آزمایش تصادفی دو جمله‌ای یا برنولی). تعداد موفقیت‌ها یعنی X در این آزمایش تصادفی یک متغیر تصادفی فوق هندسی است که مقدار آن را با x‌ نشان می‌دهیم. به جدول زیر توجه کنید:

انتخاب شده انتخاب نشده تعداد کل توپ‌ها
توپ سیاه x=4 M-x=1 M=5
توپ قرمز n-x $N-M-(n-x)=39$ N-M=45
تعداد کل انتخاب‌ها n=10 N-n=40 N=50

حال فرض کنید برای مثال تعداد توپ‌های سیاه برابر با ۵ و تعداد توپ‌های قرمز برابر با ۴۵ باشد. به طور تصادفی از جعبه (بدون نگاه کردن به درون آن) ۱۰ توپ به نوبت انتخاب کرده و روی میز چیده‌ایم (انتخاب بدون جایگذاری). احتمال اینکه دقیقا ۴ توپ از ۱۰ تا سیاه باشند چقدر است؟ این اطلاعات در جدول بالا مشخص شده است. پس می‌توان نوشت $Xsim HG(50,5,10)$. حال برای محاسبه احتمال کافی است محاسبات را به صورت زیر انجام دهیم:

$$p(X=x)=P(X=4)=dfrac{{M choose x} {N-M choose n-x}}{N choose n}= dfrac{{5 choose 4}{45 choose 6}}{50 choose 10}=dfrac{5.8145}{10272278170}=0.003965$$

این طور به نظر می‌رسد که انتظار نداریم همه توپ‌های سیاه در انتخاب ما حضور داشته باشند، زیرا تعداد توپ‌های قرمز به نسبت توپ‌های سیاه بیشتر هستند.

مثال ۴

یکی دیگر از کابردهای متغیر تصادفی فوق هندسی، پیدا کردن احتمال رد یک محموله حین بازرسی نمونه‌ای در کنترل کیفیت آماری است. همچنین به کمک احتمال مربوط به متغیر تصادفی فوق هندسی، می‌توان برآوردی برای تعداد ورود کالاهای معیوب به بازار را بدست آورد. بازرسان کیفیت معمولا ۱٪ تا ۱۰٪ محموله‌های کالا را مورد بررسی قرار می‌دهند. شاید بتوان گفت که به طور متوسط این مقدار برابر با ۳٪ است. بنابراین شانس نفوذ یک محموله خراب به بازار زیاد است.
زیرا اگر فرض کنیم ۵٪ محموله‌های انبار مشکل دارند (یعنی ۵ تا از ۱۰۰ محموله) ، با بررسی ۳٪ از محموله‌ها شانس اینکه با هیچ محموله معیوبی مواجه نشویم برابر است با ۸۶٪ و احتمال اینکه محموله معیوب شناسایی شود برابر با ۱۴٪=۸۶٪-۱ خواهد بود.
این احتمالات توسط تابع احتمال متغیر تصادفی فوق هندسی محاسبه شده‌اند. در اینجا $Xsim (100,5,3)$ تعداد انتخاب محموله‌های معیوب در نظر گرفته شده است.

$$p(X=x)=P(X=0)=dfrac{{M choose x} {N-M choose n-x}}{N choose n}= dfrac{{5 choose 0}{100-5 choose 3}}{100 choose 3}=dfrac{95 times 94 times 93}{100 times 99 times 98}=0.86$$

در چنین وضعیتی حجم نمونه برای رسیدن به حداقل یک محموله معیوب در بازرسی برابر با ۴۵ محموله خواهد بود که نشان می‌دهد باید ۴۵ محموله از ۱۰۰ تا بررسی شود تا احتمال رسیدن به حداقل یک محموله خراب برابر با ۹۶.۴٪ باشد. زیرا:

$$P(X=0)={frac {binom {100-5}{45}}{binom {100}{45}}}={frac {frac {95!}{50!}}{frac {100!}{55!}}}=frac {95times 94times ldots times 51}{100times 99times ldots times 56}=frac{55times 54times 53times 52times 51}{100times 99times 98times 97times 96}=4.6٪$$

در نتیجه $P(X geq 1)=1-P(X=0)=1-4.6٪=۹۶.۴٪$ که نشان می‌دهد با احتمال زیاد با یک محموله معیوب برخورد خواهیم کرد.
اگر مطلب بالا برای شما مفید بوده است، احتمالاً آموزش‌هایی که در ادامه آمده‌اند نیز برایتان کاربردی خواهند بود.

  • مجموعه آموزش های برنامه نویسی متلب برای علوم و مهندسی
  • متغیر های تصادفی – میانگین، واریانس و انحراف معیار – به زبان ساده
  • آموزش آمار و احتمال مهندسی
  • متغیر تصادفی و توزیع برنولی — به زبان ساده
  • متغیر تصادفی و توزیع دو جمله‌ای — به زبان ساده

^^

نوشته متغیر تصادفی و توزیع فوق هندسی — به زبان ساده اولین بار در وبلاگ عیدی. پدیدار شد.

اصول انتقال حرارت – بخش سوم: تابش

۱۱ مرداد ۱۳۹۷


تعداد بازدید ها:
۴

پیش‌تر در وبلاگ عیدی در مورد انتقال حرارت به روش هدایت و جابجایی حرارتی صحبت شد. در این قسمت قصد داریم تا در مورد روش سوم انتقال حرارت که تحت عنوان انتقال حرارت تابشی شناخته می‌شود، بحث کنیم.

«تابش» (Radiation) عبارت است از انتقال حرارتی که از طریق امواج الکترومغناطیسی صورت می‌گیرد. از آنجایی که این امواج با سرعت نور منتقل می‌شوند،‌ بنابراین سرعت انتقال انرژی در این حالت نیز برابر با سرعت نور است. شاید به همین دلیل است که دستگاه مایکروویو غذا را با سرعت نور گرم می‌کند چرا که مکانیزم آن مبتنی بر انتقال حرارت تابشی است!

radiation-wave

ساختار یک موج الکترومغناطیسی

اولین بار مفهوم انتقال انرژی از طریق امواج الکترومغناطیسی توسط «جیمز کلارک ماکسول» (James Clerk Maxwell)، دانشمند اسکاتلندی مطرح شد. او نشان داد که انتقال انرژی نیز با سرعت نور اتفاق می‌افتد. معمولا امواج الکترومغناطیسی را بر اساس فرکانس و طول موجشان دسته‌بندی می‌کنند. ارتباط میان طول موج و فرکانس به صورت زیر است.

λ =c/ν

در رابطه بالا λ و ν به ترتیب برابر با طول موج و فرکانس هستند. هم‌چنین مقدار c سرعت نور را نشان می‌دهد که اندازه آن برابر با ۱۰۸×۲.۹۹ متر بر ثانیه است. رابطه بالا نشان می‌دهد که طول موج و فرکانس رابطه‌ای عکس با یکدیگر دارند. در حقیقت بزرگ بودن یکی از آن‌ها کوچک بودن دیگری را معنی می‌دهد.

عدد بیان شده در بالا،‌ سرعت نور در خلا را نشان می‌دهد. واقعیت این است که این مقدار در محیط‌های مختلف متفاوت است. از این رو برای بدست آوردن سرعت نور در محیطی به جز خلا، از رابطه زیر استفاده می‌شود.

c = c0/n

در این رابطه n ضریب شکست محیطی است که میخواهیم سرعت نور را در آن بیابیم. برای هوا این ضریب را تقریبا برابر با ۱ و برای آب ۱.۵ در نظر می‌گیرند. توجه داشته باشید که فرکانس یک موج الکترومغناطیسی فقط به منبع انتشار آن وابسته است و به بستری که در آن، موج منتشر می‌شود، ارتباطی ندارد.

واحد فرکانس برابر با سیکل در ثانیه است. جالب است بدانید که برای بسیاری از پدیده‌ها می‌توان از این مفهوم بهره برد. برای مثال همین الان که در حال خواندن این مطلب هستید، می‌توانید عددی تحت عنوان تعداد کلمات خوانده شده در ثانیه را تعریف کنید. این عدد در حقیقت فرکانس مطالعه شما است! فرکانس یک موج می‌تواند از چند سیکل در ثانیه تا میلیون‌ها سیکل در ثانیه متغیر باشد.

در ابتدای قرن بیستم، انیشتین نظریه جدیدی را در مورد انتشار امواج تابشی ارائه کرد. بر مبنای این تئوری، انتقال انرژی عبارت است از انتقال بسته‌هایی از انرژی، که «فوتون» (Photon) نامیده می‌شوند. برای هر کدام از این بسته‌ها می‌توان فرکانسی برابر با ν [تلفظ این نماد نو است] تعریف کرد. با توجه به فرکانس اختصاص داده شده به آن‌ها می‌توان گفت انرژی هر کدام از این بسته‌ها برابر با مقدار زیر است.

e = h×ν = hc/λ

در رابطه بالا h مقداری ثابت،‌ برابر با۳۴-۱۰×۶.۶۲۵ است که آن را «ثابت پلانک» (Planck’s constant) می‌نامند. توجه داشته باشید که همواره در این فرض مقادیر c و h اعداد ثابتی هستند. از این رو می‌توان گفت انرژی بسته‌ها یا همان فوتون‌ها، فقط به طول موج آن‌ها وابسته است. از رابطه بالا می‌توان فهمید که طول موج پایین‌تر به معنای انرژی بیشتر فوتون است. برای نمونه «امواج ایکس» (X-rays) و یا «گاما» (Gamma) دارای طول موج بسیار کمی هستند، از این رو دارای انرژی بالایی بوده و می‌توانند بسیار مخرب باشند.

radiation

شکل زیر طیفی از طول موج‌های مختلف را نشان می‌دهد. همان‌طور که در آن پیدا است، طول موج می‌تواند از ۱۰-۱۰ تا ۱۰۱۰ میکرومتر متغیر باشد. جالب است بدانید که امواج کیهانی کمترین طول موج و الکتریکی بیشتر طول موج را دارند.

wave-length

همان‌طور که در شکل مشخص شده، انتقال امواج حرارتی در طول موج بین ۱-۱۰ تا ۱۰۲ اتفاق می‌افتد. علت اصلی انتقال حرارت به روش تابشی، حرکات دورانی و ارتعاشی مولکول‌ها،‌ اتم‌ها و الکترون‌ها است. در حقیقت مقدار دما برآیند این تحرکات را نشان می‌دهد. از این رو افزایش دما باعث افزایش نرخ انتقال حرارت تابشی می‌شود.

مفهومی که آن را با عنوان نور می‌شناسیم در حقیقت بخش مرئی از طیف الکترومغناطیسی است. شکل بالا نشان می‌دهد که طول موج نوری زیر مجموعه طول موج حرارتی است.

انتقال حرارت تابشی،‌ پدیده‌ای حجمی است. البته برای اجسام ماتی همچون فلزات، تابش به صورت سطحی اتفاق می‌افتد. توجه داشته باشید که مشخصه‌های تابشی یک سطح می‌تواند با روکش کردن آن با لایه‌های جدید، انجام شود.

تابش جسم سیاه

به جسمی که کامل‌ترین جذب کننده و ساطع کننده انرژی در یک طول موج خاص باشد، «جسم سیاه» (Black Body) گفته می‌شود. در یک دما و طول خاص هیچ‌ جسمی نمی‌تواند بیشتر از جسم سیاه انرژی ساطع کند. از نظر تئوری یک جسم سیاه،‌ انرژی را در تمامی جهات به طور یکنواخت جذب می‌کند. اما انرژی جذب شده، وابسته به جهت تابش موج رسیده به آن است.

میزان انرژی ساطع شده از یک جسم سیاه، در واحد زمان و در واحد سطح را می‌توان با استفاده از قانون استفان-بولتزمن (Stefan-Boltzman) محاسبه کرد.

radiation

قانون استفان بولتزمن

در رابطه بالا T دمای مطلق سطح جسم سیاه است که بر حسب کلوین بیان می‌شود. همچنین Eb را توان گسیل جسم سیاه می‌نامند. برای نمونه می‌توان یک محفظه بسته که دارای حفره‌ایی کوچک است را مدل‌سازی خوبی برای جسم سیاه دانست. توان تابشی جسم سیاه برابر با میزان انرژی ساطع شده از آن در واحد زمان،‌ سطح و طول موج است. این کمیت را با نماد Eنشان می‌دهند. قانون توزیع پلانک بیان می‌کند که برای چنین جسمی رابطه میان E با دما و طول موج به صورت زیر است.

planck-distribution

توجه داشته باشید که در واقعیت این رابطه برای محیط خلا و یا گاز صادق است. برای دیگر محیط‌ها می‌توان از C1/n2 به جای C1 استفاده کرد. n نیز همان ضریب شکست محیط است که در بالا به آن اشاره کردیم.

شکل زیر میزان انرژی ساطع شده از جسم سیاه را در دماها و طول‌ موج‌های مختلف نشان می‌دهد.

black-body

هم‌چنین طول موجی که در آن بیشترین تابش اتفاق می‌افتد را می‌توان با استفاده از «قانون جابجایی وین» (Wien’s displacement law)، از طریق رابطه زیر توصیف کرد.

radiation

با انتگرال‌گیری از این معادله در تمامی طول موج‌ها، می‌توان توانایی انتشار انرژی جسم سیاه را بر حسب دمای سطح آن و به صورت زیر بدست آورد.

radiation

معادله بالا فرض می‌کند که یک جسم سیاه در دمای ثابت T قرار گرفته و در تمامی طول موج‌های ممکن، انرژی ساطع کرده است. اما واقعیت این است که یک جسم خاص در بازه‌ای محدود از طول موج، انرژی ساطع می‌کند. برای این‌که مجبور نباشیم معادله بالا را به صورت عددی حل کنیم، مقداری بی‌بعد را تحت عنوان تابع تابش جسم سیاه تعریف می‌کنیم که با نماد fλ نشان داده می‌شود. این کمیت که تابعی از دما است را می‌توان با استفاده از انتگرال زیر محاسبه کرد.

radiation

کمیت بالا نشان دهنده کسری از انرژی است که در طول موج بین ۰ تا λ از جسم سیاهی با دمای T ساطع می‌شود. با توجه به این‌که صورت رابطه مربوط به fλ به شکل انتگرالی است، می‌توان گفت:

radiation

در کتب مختلف مقدار کمیت بالا در طول موج‌های مختلف، محاسبه و جداولی برای آن ارائه شده است. برای نمونه جدول زیر مقدار fλ را در بازه بین ۲۰۰ تا ۲۰۰۰ – میکرومتر.کلوین – ارائه داده است.

radiation

هم‌چنین در شکل زیر می‌توانید میزان انرژی ساطع شده در بازه λ۱ تا λ۲ را مشاهده کنید.

radiation

برای درک بهتر بیان بالا، به مثال ارائه شده در ادامه توجه فرمایید.

مثال ۱

دمای تنگستن موجود در لامپ در حدود ۲۵۰۰ درجه کلوین است. با فرض جسم سیاه بودن تنگستن، میزان انرژی ساطع شده توسط سیم،‌ در طول موج مرتبط با نور مرئی چقدر است؟

طول موج نور مرئی در بین ۰.۴ تا ۰.۷۶ میکرومتر است. از این رو در ابتدا بایستی حاصلضرب λT را محاسبه کرد، سپس مقدار fλ مرتبط با آن را از جدول بالا خواند. بنابراین می‌توان به ترتیب زیر عمل کرد.

radiation

مقدار بالا نشان می‌دهد که تنها ۵ درصد از کل انرژی تابشی ساطع شده از سیم تنگستن در بازه نور مرئی است. در واقع نوری که ما از لامپ می‌بینیم، ۵ درصد کل انرژی ساطع شده از لامپ است.

ثوابت تابشی

جسم سیاه می‌تواند مرجع خوبی برای بررسی مشخصه‌های تابشی یک سطح واقعی باشد.

گسیلندگی

به نسبت انرژی ساطع شده توسط یک سطح به انرژی ساطع شده توسط جسم سیاه که در دمایی یکسان قرار گرفته‌اند، «گسیلندگی» (Emissivity) گفته می‌شود که با ε نشان داده می‌شود. واضح است که این مقدار همواره بین صفر و یک قرار می‌گیرد. این کمیت به ما نشان می‌دهد که خواص تابشی یک سطح واقعی به چه میزان به جسم سیاه نزدیک است [ضریب گسیلندگی برای جسم سیاه برابر با یک است]. از تعریف ارائه شده برای این مقدار پیدا است که می‌توان این عدد را با استفاده از رابطه زیر محاسبه کرد.

radiation

رابطه بالا گسیلندگی کلی یک سطح را نشان می‌دهد. اما در بعضی از تحلیل‌ها از توانایی گسیلش سطح، در یک طول موج خاص استفاده می‌شود. در چنین شرایطی می‌توان از مفهوم گسیلندگی طیفی بهره برد. گسیلندگی سطحی را با نماد ελ نشان می‌دهند و مقدار آن با استفاده از رابطه زیر قابل محاسبه است.

radiation

توجه داشته باشید که در هر دو مفهوم بالا دمای سطح واقعی و جسم سیاه برابر هستند. در رابطه بالا  (Eλ(T توانِ تابشِ طیفی یک جسم سیاه است. در شکل زیر این مفهوم در قالب نمودار نشان داده شده. همان‌طور که در آن می‌بینید، توان تابشی یک سطح واقعی همواره کمتر از جسم سیاه است.

مقایسه توان تابشی جسم سیاه و جسم واقعی که در دمای یکسانِ T قرار دارند.

مشخصه‌های تابشی یک سطح

نرخ انتقال حرارت تابشی به ویژگی‌های فیزیکی سطح نیز وابسته است. از این رو، به منظور سادگی محاسبات مربوط به تابش، سطوح مختلف در دسته‌‌بندی‌های زیر قرار می‌گیرند.

سطح پخش‌کننده: به سطحی که خواص تابشی آن مستقل از جهت انتشار امواج باشد.

سطح خاکستری: به سطحی گفته می‌شود که خواص تابشی آن مستقل از طول موج تابش است.

ضریب انتشار یک سطح خاکستری را می‌توان با استفاده از رابطه زیر محاسبه کرد.

radiation

ضریب انتشار معرفی شده در معادله بالا به شدت به دمای T وابسته است.

جذب، بازتاب و شفافیت یک سطح

به میزان انرژی تابشی که به یک سطح می‌رسد، «پرتوافکنی» (Irradiation) گفته می‌شود که با نماد G نشان می‌دهند.

جذب (α): نسبت انرژی جذب شده به انرژی تابیده شده به یک سطح

بازتاب (ρ): نسبت انرژی بازتاب شده به کل انرژی تابشی وارد شده به سطح

شفافیت: نسبت انرژی عبوری به کل انرژی وارد شده به سطح

تشعشع خروجی (J): عبارت است از نسبت انرژی ساطع شده به کل انرژی وارد شده به یک سطح

می‌توان خصوصیات ارائه شده در بالا را در قالب زیر بیان کرد:

radiation

با استفاده از قانون اول ترمودینامیک می‌دانیم که مجموع انرژی‌های جذب شده، بازتاب شده و منتقل شده از سطح بایستی برابر با کل انرژی ورودی به آن باشد. از این رو می‌توان این قانون را به شکل زیر بیان کرد:

radiation

با تقسیم عبارت بالا به G، رابطه میان ضرایب بیان شده برای یک سطح، به شکل زیر بدست می‌آید.

radiation

در شکلی که در ادامه آمده، هر کدام از این انرژی‌ها، به تفکیک نشان داده شده است.

تابش

برای یک سطح مات مقدار τ برابر با صفر است. از این رو معادله بالا به شکل زیر در می‌آید.

surface-radiation

توجه داشته باشید که تعاریف ارائه شده در بالا در تمامی جهات و تمامی فرکانس‌ها صادق هستند. ما هم‌چنین می‌توانیم این خواص را بر اساس خواص طیفی آن‌ها بیان کنیم. برای نمونه می‌توان G را به شکل زیر نوشت.

radiation

توجه کنید که ضریب جذبی α مستقل از دمای سطح است و به شدت به دمای منبعی وابسته است که امواج تابشی از سمت آن می‌آید. برای نمونه ضریب جذبی سقفی که از بتن باشد، نسبت به تابش خورشید برابر با ۰.۶ است. اما این ضریب نسبت به تابشی که از محیط اطراف می‌آید، برابر با ۰.۹ است.

قانون شُهف

مطابق شکل زیر یک محفظه و یک سطح را در نظر بگیرید که در دمای یکنواخت T قرار گرفته‌اند.

تابش

با فرض این‌که محفظه مفروض در تعادل ترمودینامیکی باشد می‌توان کل انرژی رسیده به آن را به صورت زیر نوشت.

radiation

در این حالت میزان انرژی ساطع شده از آن نیز برابر با مقدار زیر است.

radiation

از آنجایی که جسم مفروض در تعادل ترمودینامیکی است بنابراین انرژی وارده شده و خارج شده از آن با یکدیگر برابر هستند. از این رو می‌توان گفت:

radiation

با توجه به رابطه بالا نتیجه مهم زیر حاصل می‌شود.

radiation

رابطه بالا بیان می‌کند که انرژی تابیده شده توسط یک سطح که در دمای T قرار گرفته، برابر است با کل انرژی تابشی جذبی که از جسم سیاهی با دمای T دریافت کرده است.

این قانون را می‌توان به فرمت طیفی،‌به شکل زیر نشان داد.

radiation

تابش خورشیدی

به انرژی خورشیدی که به سطح اتمسفر زمین می‌رسد، ثابت خورشیدی گفته می‌شود که برابر با مقدار زیر است.

radiation

با توجه به این که مدار چرخش زمین به دور خورشید، بیضی‌گون است،‌ مقدار ثابت خورشیدی در سال به میزان ۳.۴± درصد تغییر می‌کند. این عدد بسیار اندک است،‌ از این رو مقدار تابش را تقریبا ثابت فرض می‌کنند.

سوال: به نظر شما چطور می‌توان با توجه به معلوم بودن ثابت خورشیدی، دمای سطح خورشید را یافت.

از آنجایی که بین خورشید و اتمسفرِ زمین ماده‌ای وجود ندارد، بنابراین تمامی انرژی ساطع شده از سطح خورشید به اتمسفر زمین می‌‌رسد. در نتیجه با فرض کردن خورشید به عنوان جسم سیاه ‌می‌توان دمای موثر سطح آن را یافت. بخشی از انرژی دریافت شده، توسط اتمسفر جذب شده و بخش دیگری از آن پراکنده می‌شود.

پخش شدن و بازتاب انرژی دریافت شده توسط اتمسفر، مقداری از ثابت خورشیدی را کم می‌کند.

ضریب دید

میزان انتقال حرارت تابشی بین دو صفحه، علاوه بر خواص تابشی دو سطح، به زاویه آن‌ها نسبت به یکدیگر نیز مرتبط است. بدین منظور در انتقال حرارت تابشی از مفهومی تحت عنوان ضریب دید استفاده می‌شود. این عدد فقط به شرایط هندسی دو سطح وابسته است. در محاسبات مربوط به ضریب دید، فرض می‌شود که انتقال حرارت تابشی به صورتی کاملا یکنواخت در تمامی سطح اتفاق می‌افتد. هم‌چنین فرض بر این است که فضای میان سطوح، انرژی مبادله شده میان دو سطح را جذب و یا منعکس نمی‌کند.

  • Fij برابر است با نسبت انرژی برخورد کرده به سطح j به انرژی ساطع شده از سطح i. با توجه به تعریف، می‌توان گذاره‌های زیر را بیان کرد:
  • ضریب دیدِ سطوح، بین ۰ و ۱ قرار دارند.
  • ۰=Fij به این معنی است که دو سطح یکدیگر را نمی‌بینند. از طرفی ۱=Fij به معنای این است که سطح j به طور کامل سطح i را پوشانده است.
  • حرارت تابشی‌ که به سطحی برخورد می‌کند، نیاز نیست الزاما توسط سطح مذکور جذب شود.
  • Fii عبارت است از نسبت انرژی ساطع شده توسط یک سطح،‌ به انرژی دریافت شده توسط همان سطح. از این رو برای سطوح تخت و محدب این ضریب برابر با صفر و برای سطوح مقعر این مقدار می‌تواند غیرصفر باشد. در شکل زیر مفهوم Fii نشان داده شده. همان‌طور که می‌بینید این مقدار ممکن است برای یک سطع مقعر غیرصفر باشد.

radiation

قوانین مربوط به محاسبه ضریب دید

در حالتی که انتقال حرارت تابشی بین N سطح اتفاق می‌افتد، به محاسبه N2 ضریب دید نیازمند هستیم. البته ممکن است یافتن تمامی ضرایب نیاز نباشد،‌ چراکه با استفاده از روابط زیر می‌توان با معلوم بودن چند ضریب، بقیه ضرایب را نیز محاسبه کرد.

قانون عکس ضرایب

می‌توان نشان داد که رابطه بین ضریب Fij و Fji به صورت زیر است.

radiation

قانون جمع

در تحلیل مسائل مربوط به تابش، معمولا سطحی کاملا بسته را در نظر می‌گیریم. قانون پایستگی انرژی می‌گوید تمامی انرژی تولید شده توسط سطوح، به یکدیگر برخورد می‌کنند. از این رو برای مجموعه‌ای که سطح بسته‌ای را تشکیل می‌دهند، می‌توان رابطه زیر را نوشت.

radiation

از طرفی رابطه بالا را می‌توان برای i از ۱ تا N نوشت. در نتیجه این عبارت نشان‌دهنده N معادله است. از طرفی قانون عکس ضرایب نیز ۲/(N(N-1 معادله را به ما می‌دهد. بنابراین تعداد ضرایبی که برای چنین سیستمی بایستی محاسبه شود، برابر با عدد زیر است.

radiation

مثال ۲

ضرایب F12 و F21 را برای شکل‌های زیر بیابید.

۱. کره‌ای به قطر D که در جعبه‌ای مکعبی به طول L=D قرار گرفته است.

۲. صفحه‌ موربی که درون لوله‌ای با مقطع مربعی قرار گرفته.

radiation

پاسخ مربوط به شکل ۱

در شکل ۱ تمامی انرژی که توسط کره ساطع می‌شود، توسط جعبه جذب می‌شود. بنابراین ۱ = F12 است. با استفاده از قانون عکس ضرایب و قانون جمع، می‌توان گفت:

radiation

پاسخ مربوط به شکل ۲

با استفاده از قانون جمع می‌توان گفت:

radiation

انرژی‌ از سطح شماره ۱ به خودش برخورد نمی‌کند، بنابراین در معادله بالا می‌توان F11 را برابر با صفر فرض کرد. هم‌چنین با توجه به تقارن موجود در مسئله می‌توان رابطه زیر را بیان کرد:

radiation

با حل دو معادله بالا مقادیر F12 و F13 برابر با ۰.۵ بدست می‌آیند. با یافت شدن F12 و استفاده از قانون عکس ضرایب می‌توان F21 را به شکل زیر محاسبه کرد.

radiation

جذابیت اصلی انرژی تابشی به این دلیل است که مدلی از انتقال انرژی را ارائه می‌دهد که به وجود ماده‌ای نیاز ندارد. در حقیقت اگر انتقال انرژی به این روش وجود نداشت، احتمالا زمین یخ زده بود!

«استیون هاوکینگ» (Stephen William Hawking)، دانشمند بریتانیایی، در دهه ۱۹۷۰ نظریه‌ای تحت عنوان «تابش هاوکینگ» (Hawking Radiation) ارائه کرد. او میزان انرژی تابشی ساطع شده از یک سیاه‌چاله و هم‌چنین نتایج آن را توضیح داد. این نظریه نشان می‌دهد که یک سیاهچاله می‌تواند از طریق تابش جرمش را تا حدی از دست بدهد که نهایتا از بین برود.

Hawking-radiation
در صورت علاقه‌مندی به حل مثال‌های بیشتر در زمینه انتقال حرارت و دیگر مسائل مکانیک، احتمالا می‌توانید از آموزش‌های زیر استفاده کنید.

^^

آیا این مطلب برای شما مفید بود؟

بعد چیست و چه ارتباطی با رویدادهای جهان پیرامون و حتی درون ما دارد؟ – بخش دوم

۱۱ مرداد ۱۳۹۷


تعداد بازدید ها:
۲

در بخش قبلی این نوشته به بررسی مقدماتی ابعاد مختلف پرداختیم. در این بخش ابعاد بالاتر و مفهوم آنتروپی و نظم را توضیح می‌دهیم.

مسافت بین دو نقطه روی یک صفحه مسطح دوبعدی به صورت یک خط مستقیم است. بنابراین اگر یک سر نخی را به یک سوزن ته گرد روی صفحه وصل کنیم و آن را کشیده و به سوزن دیگری رو صفحه ببندیم؛ این نخ به صورت یک خط مستقیم خواهد بود. هر زمان بخواهیم نخ را از این خط مستقیم منحرف کنیم، نخ فشاری به انگشت ما وارد می‌کند.

روی یک کره سه‌بعدی، نزدیک‌ترین فاصله بین دو نقطه یک خط مستقیم نیست؛ بلکه یک منحنی است.

در این حالت نیز اگر بخواهیم نخ را از حالت منحنی طبیعی خود دور کنیم، نخ به انگشت ما فشار وارد می‌کند. اگر به سطح کره‌ای که صاف نیست بلکه برجستگی‌هایی دارد نگاه کنیم، متوجه می‌شویم که ممکن است نخ مسیر کوتاه‌تر را که از میان برآمدگی‌ها است طی کند. اگر نخ از روی برآمدگی‌ها عبور کند، مسیر منحنی طبیعی نخ به این برآمدگی‌ها فشار وارد می‌کند.

پیوستار فضا-زمان

اینک پیوستار فضا-زمان چهاربعدی را تصور کنید. در این وضعیت نزدیک‌ترین مسافت شامل زمان است. زمان و فضا، حرکت است (سرعت عبارت است از فاصله ضرب در زمان) از این رو خط مستقیم در اینجا به صورت گرایش طبیعی یک شیء به حرکت در کوتاه‌ترین مسافت بین دو نقطه تعریف می‌شود. این شیء در خط مستقیم حرکت می‌کند. می‌دانیم که اگر موشکی را به فضای خارج از جو پرتاب کنیم، تا زمانی که وارد جاذبه گرانشی سیاره‌ای نشده باشد، در خط مستقیم سیر می‌کند. اشیایی که مانند سیاره‌ها جرم دارند شبیه برآمدگی‌های روی سطح کره‌ای هستند که پیش‌تر بحث کردیم و مسیر طبیعی حرکت را از کوتاه‌ترین و مستقیم‌ترین خط سیر خود منحرف می‌کنند. این نیرو را که بر شیء وارد می‌شود، گرانش می‌نامیم.

توجه داشته باشید که در مورد نخ کشیده شده، نیروی وارد شده، باعث می‌شود که نخ به طور مداوم در تلاش برای بازگشت به وضعیت طبیعی خود که کوتاه‌ترین مسیر است باشد. گرانش نیز نیروی مشابهی است و به همین دلیل است که هیچ نیروی ضد گرانشی را به طور طبیعی مشاهده نمی‌کنیم. نظریه اینشتین در مورد نسبیت، گرانش را به صورت اتصال‌دهنده پیوستار زمان-فضا تعریف می‌کند. گرانش کوتاه‌ترین مسیر بین دو نقطه در فضای چهاربعدی است.

آنتروپی

آنتروپی اساساً به حرارت مربوط است و از طریق چیزی که قانون دوم ترمودینامیک نامیده می‌شود تعریف می‌شود. قانون دوم ترمودینامیک بیان می‌کند که در یک سیستم بسته آنتروپی همواره افزایش می‌یابد. زمانی که از برق برای به کار انداختن یک موتور استفاده می‌کنیم، این برق آنتروپی کمتری نسبت به انرژی مکانیکی دارد و انرژی مکانیکی نیز آنتروپی کمتری نسبت به انرژی حرارتی دارد. از این رو انرژی الکتریکی به توان تبدیل می‌شود و سپس به صورت حرارت و آنتروپی وارد سیستم می‌شود.

یک ماده گرم حرارت خود را از دست می‌دهد و به ماده‌ای سرد تبدیل می‌شود. همچنین درجات مختلفی از آنتروپی در شکل‌های متفاوت انرژی وجود دارند. بنابراین برای مثال تبدیل برق یا انرژی مکانیکی به حرارت کار آسان ‌است. اغلب وسایل برقی هنگام استفاده گرم می‌شوند، زیرا اغلب دستگاه‌ها به طور طبیعی چنین گرایشی برای تبدیل انرژی الکتریکی به حرارت دارند.

آنتروپی یا میزان نظم نیز مرتبط است. گرایش طبیعی جهان به سمت بی‌نظمی است. به بیان صریح‌تر شما نمی‌توانید تخم‌مرغی را که هم زده‌اید، دوباره به وضعیت اولیه بازگردانید. تخم مرغ هم زده بسیار بی‌نظم‌تر از حالتی است که زرده و سفیده جدا بودند و همچنین این وضعیت نیز بسیار بی‌نظم‌تر از زمانی است که پوست تخم مرغ را هنوز نشکسته‌ایم. مانند اغلب فرایندها وقتی بی‌نظمی افزایش می‌یابد، بازگشت به وضعیت منظم اولیه کار بسیار دشواری است. به عنوان نمونه‌ای از آنتروپی یک سینی پر از گوی‌های قرمز و آبی را تصور کنید.

این گوی‌های بی‌نظم به نظر می‌رسند و آنتروپی بالا است. حال به شکل زیر نگاه کنید:

این سینی منظم‌تر به نظر می‌رسد. گوی‌های آبی در سمت چپ و گوی‌های قرمز در راست هستند.

معنای عملی آنتروپی

وقتی چیزی بی‌نظم‌تر به نظر برسد، می‌گوییم که آنتروپی افزایش یافته است. آنتروپی صفر به صورت نظم کامل است، آنتروپی بی‌نهایت به صورت آشوب کامل است. نمونه‌هایی از افزایش آنتروپی به صورت زیر هستند:

  1. وقتی یک خودرو می‌سازیم، مواد جدید را انتخاب می‌کنیم، آن‌ها را به شکل‌های خاصی درمی‌آوریم و سپس آن‌ها را به طور کاملاً دقیقی برای ساخت چیزی که وظیفه‌ای کاملاً معین دارد مونتاژ می‌کنیم. اگر خودرویی را برای مدت بسیار زیاد رها کنیم، به حالت اصلی خود باز می‌گردد.
  2. وقتی خانه را مرتب می‌کنیم، گردوخاک را از گوشه‌های مختلف خانه در یکجا جمع می‌کنیم و اثاث مختلف را سر جای مشخص خود قرار می‌دهیم. اگر خانه را به حال خود رها کنیم و یا شاید در اختیار نوجوان‌ها بگذاریم به وضعیت نامرتب و آشوبناک خود باز می‌گردد.
  3. لاشه حیوانات تجزیه می‌شوند و به مولکول‌های اولیه تشکیل دهنده باز می‌گردند.

به همان ترتیب که گرانش در واقع کوتاه‌ترین مسیر بین دو نقطه در فضای چهاربعدی است، آنتروپی نیز کوتاه‌ترین مسیر بین دو نقطه در فضای پنج بعدی است. آنتروپی مانند این است که از شیب تپه زمان به سمت پایین غلت بخوریم و با حرکت به سمت پایین آنتروپی افزایش یابد. می‌توان گفت که بعد پنجم میزان نظم است. به همان ترتیب که زمان برای موجودیت خود نیازمند ماده است، آنتروپی نیز برای وجود یافتن نیازمند زمان و ماده است.

اگر یک قلعه شنی در ساحل ایجاد کنیم، می‌توانیم بگوییم که آنتروپی را کاهش داده‌ایم. چون از شن‌های بی‌نظم و پراکنده یک شیء منظم ساخته‌ایم. دلیل این که قلعه شنی منظم‌تر و دارای آنتروپی کمتر محسوب می‌شود، این است که تنها تعداد محدودی از وضعیت‌ها برای شن قابل تصور است که یک قلعه شنی را تشکیل می‌دهند. در حالی که تعداد بشماری از وضعیت‌ها وجود دارند که می‌توانند یک ساحل شنی را تشکیل دهند.

در بودیسم و دیگر مذاهب گاهی اوقات گفته می‌شود که «همه چیز همان‌طور است که باید باشد». خداوند دنیا را به صورت کامل خلق کرده است و از این رو همان‌طور است که باید باشد. به بیان دیگر هر دانه شن به دلیلی در مکانی خاص قرار گرفته است. در این دیدگاه به نظر می‌رسد که هر ساحلی منحصربه‌فرد است. این واقعیت که هر دانه شن دقیقاً همانند دانه‌های دیگر به نظر می‌رسد، به دلیل فقدان حس درک ما است. هر ساحل کاملاً منظم است. هر دانه دقیقاً همان جایی است که باید باشد.

نظم چیست؟

همه این مباحث منتهی به این سؤال می‌شوند که نظم چیست؟ سینی پر از گوی که قبلاً در موردش صحبت کردیم را در نظر بگیرید:

یک خواننده انگلیسی زبان در سینی فوق می‌تواند واژه «TAP» را تشخیص دهد، اما خوانندگان غیر انگلیسی زبان چنین تشخیصی نخواهند داشت. از این رو از نظر خواننده انگلیسی زبان سینی فوق آنتروپی کمتری دارد؛ در حالی که برای یک غیر انگلیسی زبان چنین نیست. به بیان دیگر ادراک نظم به دانش و هوش ما بستگی دارد. مثال عکسی که از پیکسل‌ها تشکیل یافته است را در نظر بگیرید، نقطه‌های ریز رنگی که وقتی از فاصله مناسب به آن‌ها نگاه کنیم با همدیگر یک تصویر را تشکیل می‌دهند. تصویر مونالیزا نمونه خوبی است.

اگر ناحیه پیرامون چشم راست را بزرگنمایی کنیم، می‌توانیم پیکسل‌های منفرد را ببینیم. می‌توانیم ببینیم که تصویری از یک چشم است.

در این تصویر همچنان نظم قابل مشاهده است. با این حال اگر آن را به قدر کافی بزرگ کنیم، حس نظم را از دست می‌دهیم.

نظم همچنان در تصویر وجود دارد. اما آن قدر نزدیک شده‌ایم که نمی‌توانیم آن را تشخیص دهیم.

اگر تصور کنیم که دنیای سه‌بعدی ما در پیوستار فضا-زمان قرار دارد و این که آینده به یک معنی قبلاً رخ داده است. در این صورت می‌توانیم ببینیم که ما شبیه شخصی هستیم که از فاصله نزدیکی به تصویر نگاه می‌کنیم. به نظر می‌رسد که فقدان نظم صرفاً به این دلیل است که ما زیاد به آنچه رخ می‌دهد، نزدیک شده‌ایم و لذا نمی‌توانیم فرایند واقعی را مشاهده کنیم. با رسیدن به این بینش باید این ایده را نیز در ذهن داشته باشیم که جهان در حال کسب آنتروپی است. این بی‌نظمی نیست که افزایش می‌یابد؛ بلکه صرفاً پیچیدگی بالاتر می‌رود و از این رو توانایی درک نظم به طور فزاینده‌ای دشوارتر می‌شود.

ما نمی‌توانیم آنتروپی و در واقع مقدار نظم را از هوش یعنی فرایندی که با درک نظم کمک می‌کند جدا کنیم. وقتی می‌گوییم که جهان میل به افزایش بی‌نظمی دارد، این گفته به طور کامل صحیح نیست. برای این که دقیق‌تر باشیم، باید بیان کنیم که جهان نیازمند درجه بالاتری از هوش برای درک پیچیدگی‌اش است.

هوش

بدن انسان با پیر شدن شروع به فرسودگی می‌کند؛ اما موجودات زنده از آغاز صرفاً دچار یک فرایند فرسودگی مداوم نیستند. قبل از فرسودگی یک مرحله توسعه نیز وجود دارد. به جز برخی استثناهای جزئی تنها نمونه‌های روند معکوس آنتروپی یعنی ایجاد نظم از آشوب جایی است که هوش وجود دارد. می‌توان استدلال کرد که یک تعریف هوش، توانایی پدید آوردن نظم از دل آشوب است که فرایند معکوس آنتروپی است. قبلاً بیان کردیم که هوش توانایی پیش‌بینی رویدادهای آینده است. قطعاً می‌توان رویدادهای آینده را پیش‌بینی کرد و از این قابلیت برای تولید بی‌نظمی استفاده کرد. بدین ترتیب این یک بعد دیگر به صورت هوشیاری است.

ما قبلاً در مورد شیوه یافتن نزدیک‌ترین مسافت بین دو نقطه روی صفحه به صورت خط مستقیم و یک منحنی بر روی کره سه‌بعدی صحت کردیم. در پیوستار چهاربعدی زمان-فضا این مسئله به صورت میل اشیا به حرکت در خط سیر مستقیم است. در جهان پنج بعدی کوتاه‌ترین مسافت میل به بی‌نظمی و افزایش آنتروپی است. در این وضعیت هوشیاری مانند اشیایی دارای جرم است که در برابر بی‌نظمی در جهان قرار می‌گیرند.

می‌توان مشاهده کرد که حرکت طبیعی به سمت بی‌نظمی تنها در مواردی متوقف می‌شود که هوشیاری وجود دارد. گیاهان شامل ساختارهای پیچیده سلولی هستند که از اجزای بسیار متنوعی تشکیل یافته‌اند. آناتومی همه ارگانیسم‌های زنده بسیار پیچیده است و علاوه بر این رفتار موجودات زنده باعث کاهش آنتروپی در محیط پیرامونشان می‌شود. یک پرنده برخی اشیا را برای ساختن لانه جمع‌آوری می‌کند. پرنده یک لانه منظم را از موادی بدون نظم می‌سازد. انسان‌ها نیز چنین حالتی دارند و محصولات بسیار پیچیده‌ای را از موادی ساده و پراکنده می‌سازند. بنابراین می‌توان گفت که آنتروپی نزدیک‌ترین مسیر بین دو نقطه در بعد پنجم است.

اگر این نوشته مورد توجه شما قرار گرفته است، پیشنهاد می‌کنیم موارد زیر را نیز ملاحظه نمایید:

==

آیا این مطلب برای شما مفید بود؟

دانلود آهنگ لات پلاستیکی

۱۱ مرداد ۱۳۹۷

این مطلب از وب سایت دانلود آهنگ جدید • آپ موزیک به صورت رپ انتشار گردید است.

دانلود آهنگ لات پلاستیکی

موزیک شنیدنی اینبار از خواننده ارمین رابر با عنوان لات پلاستیکی همینک از آپ موزیک دانلود کنید

Exclusive Song: Armin Raber – “Late Pelastiki” With Text And Direct Links In UpMusic

lat دانلود آهنگ لات پلاستیکی

قسمتی متن موزیک لات پلاستیکی با صدا آرمین رابر:

───┤ ♩♬♫♪♭ ├───

♪♭ میگه قسم به جون لاتای ایران و توران ♪♭
♪♭ من بودم فلانی و فلانی فلانی فلانی با جمعی از خوبان ♪♭

───┤ ♩♬♫♪♭ ├───

آهنگ لات پلاستیکی

دانلود آهنگ لات پلاستیکی

دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

۱۰ مرداد ۱۳۹۷

این مطلب از وب سایت دانلود آهنگ جدید • آپ موزیک به صورت رپ انتشار گردید است.

دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

کاملترین و بی دردسرترین آرشیو آهنگ های محسن ابراهیم زاده با 2 کیفیت به صورت تکی و یکجا با لینک مستقیم

همه آهنگ های محسن ابراهیم زاده با پخش آنلاین و دانلود با کیفیت 320 و 128

Download Full Album From Mohsen Ebrahimzadeh With Text And Two Quality

mohsen ebrahimzade full album دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده


محسن ابراهیم زاده – دونه دونه

fgh 1 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

دونه دونه ، دونه دونه ، این حِسی کــه اَلان بینمونه ♪♯

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – شبگردی

shabgardii دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

به سرم زد باز شب و شبگردی من خرابم
کاری کردی ببینی فقط بدشه حالم

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – فاصله

sdf 5 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – خانومی

khanoomi mohsen ebrahimzade دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

خانومی یکی یه دونه ای تو ی اِحساس عاشقونه‌ای

بگو تا آخر دنیا با منی ، میدونم که مثه من دیوونه‌ای

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – مرحم جان

photo 2018 03 15 21 41 19 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

مرحم جان من تویی جان جوان من تویی

ورد زبان من تویی عین عیان تو منم

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – میدونی

ret 1 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

تو که قلبت دامنه چرا منو پس میزنه
کسی تویه قلبم جایه تو نمیتونه جاشه
میگم عشقه ما تکه میگی برو اینا کلکه

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – امشب

Mohsen Ebrahimzadeh Emshab دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

اِمشب از همون شباس رَفته اَز سَرم حواس

تو نیستی و باز دلم مهمون خیابوناس

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – چی شد

Mohsen Ebrahimzadeh Chi Shod دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

چی شد یهو سر چی زد و حال من و بد کرد

رفت و غم و را واسه دل من بی حد کرد

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – بهونه پره

Mohsen Ebrahimzadeh Bahoone Pore دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

هی میگی دلم پره نمیگی واسه چی از چی دلخوره

واسه کسی که نخواد بمونه بهونه پره

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – هنوزم چشمای تو

Mohsen Ebrahimzadeh دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

هنوزم خاطره هات برام مثه عمر دوبارست
هنوزم وقتی میخندی دلم از شادی می لرزه

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – گرداب

mohsen دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

نفسم به نفست بنده دیگه بسه

غم چشماتو نبینم واسه من مقدسه

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – تموم کن برو

sdfg 1 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

گذاشتی پا رو حرفتو قسمایی که میخوردی

بارها که آبروی عشقمونو تو بردی

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – تو بگو

dfg دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

نیستی رفتی کسی نه نیومده سر نزده
اشتباهی از منو این دله من سر نزده

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – کجایی

kojaeiii دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

بارون داره میزنه ♫ اینجا تو کجایی کجایی کجایی

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – ممنونم

fgh دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

خیلی ممنونم واسه سنگینیه نگاهت ممنونم
خیلی ممنونم واسه تکرار اشتباهت ممنونم

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – حق داری

bnm دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

دلتنگیت داره خاطره هارو یادم میاره
بی تابی داری تاثیرشو رویه این خونه میزاره
غمگینم مثه کسی که یه عمره از همه دلخوره
دلگیرم مثه هوایی که ابریه و نمیباره نمیباره نمیباره

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – بی وفا

dfgb دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

بی وفا چرا میشی از من جدا مگه نبود حسی بین ما بین ما
بی وفا داری میری بی من کجا تو میدونستی پس چرا پس چرا

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – از سر عادت

cvb دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

از سر عادت چه راحت دلم تنگ میشه
من با اجازت سر ساعت دلم تنگ میشه

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – عشق سر راهی

cvb 1 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

شدم یه عشقه سر راهی بگو به چه جرمی چه گناهی
واسه یکی مثه من که عاشقم غیر گریه نمیمونه راهی

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – عشق من

ghj 1 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

دلش از من پره اون همیشه دلخوره
باز دلم دلشوره داره اون میخواد بره

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – میشی فداش

Mishi Fadash دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

کار دنیارو باش تا که میشی فداش

به این فکر میکنی که تو چی کم گذاشتی براش

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – خداحافظ

rty دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

خداحافظ دیگه بسه
من همقدر تو این روزا شدم خسته
خداحافظ تنها راهه

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – بوی بارون

Boye Baron 1 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

چشم من افتاد به چشمای تو

خیلی آرامش داره دنیای تو
من قراره دیگه با تو باشم
با صدای زنگ حرفات پاشم

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – آشوب

vcb دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

وقتی دلم آشوبه

فکرت برا من خوبه

قلبم واست میکوبه واسه همیشه

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – نیستی

ert دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

نیستی حالم خرابه نیستی عین عذابه
قلبم بی اعتماده میدونم مث من حالت خرابه

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – تو یار منی

Mohsen Ebrahimzadeh To Yare Mani 1 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

بذار همه ببینن کنار منی

بین همه آدما تو یار منی
تو دوایی و پرستار منی

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – برداشت رفت

Bardasht Raft دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

امشب یه غم تو دلمه که باز اصلا ته نداره

یادش کاری میکنه که چشام تا خود صب بباره

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – مناجات

gfh دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

من که روم نمیشه دست بالا کنم بگم خدا

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – تب

ghj دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

اونی که دوستش داری رو دلت پا میذاره

خیلی راحت میره و تو رو باز جا میذاره

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – هوا خواه توام

hjuk دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

یکی مثل من که هوادارته یکی مثل تو سرده تو رابطه
میبینه جدایی فقط راهشه واسه این دلی که پر ازخواهشه

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – منو دلتنگی

bn دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

واسه من دیدن تو مثل رویایه دوبارست

مثل آسمونی که دل نگرونه یه ستارست

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – برگرد

Mohsen Ebrahimzadeh Shabhaye Divonegi دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

پشت سر روزایی که رفتی♪

قد یه دنیا حرف خوابیده♪

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – تنهایی

dfg 2 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

از وقتی تنهام توی این خونم

تنها امیدم چند تا دیواره

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – دنیا مال منه

hgj دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

بخند که اگه نخندی دله دنیا میگیره

بخند که اگه نخندی همه دنیا میمیره♪

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – بارون

mohsen ebrahimzade instgram biyografi 11 547x600 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

از وقتی رفتی با همه سردم بی تو از آدما فراریم

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – آروم آروم

400x400 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

آروم آروم داری از دلم رد میشی

چی شده که داری با دلم بد میشی

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – قهرمان بی ادعا

Mohsen Ebrahimzadeh Gahreman Bi Edea دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

یکی زندگیش رفته و جون گرفته تو چشمای هر شهری بارون گرفته
همه زل زدیم غرق غصه به دیوار دلامون همه مونده زیر یه آوار

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – بندر

sdf 10 دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

دوباره یه روز خوب لب دریای جنوب
دوباره کنار بندر دوباره بزنو بکوب
کنوم هی نگاه به چشم با تو انگار تو بهشت
هرچی تو میگی قبوله هرچی تو میگی به چشم

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – گلایه

Mohsen Ebrahimzadeh Gelaye دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

ما هردمون عاشقه همدیگه شدیم چی باعث شد که از هم دل زده شدیم

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – تیمار

Mohsen Ebrahimzadeh Timar دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

وای که بیمار بشم تو بشی طبیبم ، منو تیمار کنی و بشی حبیبم!!!

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – دل مو

Mohsen Ebrahimzadeh Dele Mo دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

دل مو گیر توء خدا میدونه بی تو یه لحظه نمی تونه بمونه

عشق تو یه کاری کرده با دل مو همه شهرمون به مو میگن دیوونه

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – بازم برف

Mohsen Ebrahimzadeh Bazam Barf دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

خیلی از سال گذشت حسه تو بر نگشت یه جورایی که آب از سر ما گذشت

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – چقدر زود

Mohsen Ebrahimzadeh Cheghad Zood دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

هر از گاهی یه نگاهی پشت سر بنداز ببین کی عاشقت بود

هر از گاهی توتنهایی با خودم میگم همش آخه چقد زود

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – عزیز کی بودی

Mohsen Ebrahimzadeh Azize Ki Budi دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

من تورو عاشق طوری دوس دارم تو منو چی
هرچی باشی اینطوری دوس دارم تو منو چی

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


محسن ابراهیم زاده – کار دله

Mohsen Ebrahimzadeh Kare Dele دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

متن موزیک:

کاره دله هنوزم که هنوزه دوسش داری کار دله ♪
کاره دله هنوزم که هنوزه عاشقشی کاره دله

دانلود آهنگ با کیفیت عالی (320)

دانلود آهنگ با کیفیت خوب (128)


دانلود فول آلبوم به صورت یکجا : بزودی…

فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

دانلود فول آلبوم محسن ابراهیم زاده

سردترین چیز در دنیا چیست؟ – معرفی دمای صفر مطلق و کاربردهای آن

۱۰ مرداد ۱۳۹۷


تعداد بازدید ها:
۰

سردترین ماده در دنیا در قاره جنوبگان نیست. همچنین این مکان در بالای قله اورست نیست و در یخچال‌های طبیعی نیز مدفون نشده است. سردترین نقطه دنیا در آزمایشگاه‌های فیزیک است. این نقطه به صورت ابرهای گازی هستند که دمای آن‌ها تنها کسری از درجه بالاتر از صفر مطلق است. این دما ۳۹۵ میلیون بار سردتر از دمای یخچال شما و ۱۰۰ میلیون بار سردتر از نیتروژن مایع است و ۴ میلیون برابر نیز سردتر از فضای خارج از جو است.

دماهایی تا این حد پایین باعث می‌شوند که دانشمندان دریچه‌ای به سوی دنیایی که در آن ماده در حال فروپاشی است داشته باشند و به مهندسان کمک می‌کند تا بتوانند ابزارهای فوق‌العاده حساسی بسازند که چیزهای زیادی را برای ما مشخص می‌کند، از موقعیت دقیق ما روی این سیاره تا آنچه که در سریع‌ترین زمان ممکن در عالم رخ می‌دهد.

چگونه می‌توان چنین دماهای پایینی ایجاد کرد؟

به طور خلاصه با کندتر کردن حرکت ذرات می‌توان چنین دماهای پایینی را ایجاد کرد. وقتی در مورد دما صحبت می‌کنیم، در واقع درباره حرکت ذرات ماده حرف می‌زنیم. اتم‌هایی که مواد جامد، مایع و گاز را تشکیل می‌دهند همگی در هر زمان در حال حرکت هستند. وقتی اتم‌ها با سرعت بیشتری حرکت می‌کنند، ما فکر می‌کنیم که ماده داغ‌تر شده است. وقتی آن‌ها کندتر حرکت می‌کنند، ماده را سریع‌تر حس می‌کنیم.

برای سرد کردن یک شیء یا گاز در زندگی روزمره آن را در محیط سرد مانند یخچال قرار می‌دهیم. برخی از حرکت‌های اتمی در اشیای داغ به محیط پیرامون انتقال می‌یابند و بدین ترتیب سرد می‌شود. اما برای این حالت محدودیتی وجود دارد. حتی فضای خارج از جو نیز برای ایجاد دماهای فوق‌العاده پایین بیش از حد گرم است. بنابراین دانشمندان برای ایجاد چنین دماهایی اتم‌ها را به صور مستقیم با استفاده از اشعه لیزر کند می‌کنند.

انرژی موجود در اشعه لیزر در اغلب شرایط باعث گرم‌تر شدن مواد می‌شود. اما وقتی به روشی بسیار دقیق از آن استفاده کنیم، این اشعه می‌تواند باعث کندتر شدن حرکت اتم‌ها شود و شیء را خنک‌تر سازد. این فرایندی است که در دستگاهی به نام تله مغناطیسی-نوری (magneto-optical) رخ می‌دهد. اتم‌ها وارد یک محفظه خلأ می‌شوند و یک میدان مغناطیسی، آن‌ها را در مرکز این محفظه جمع می‌کند. یک اشعه لیزر در مرکز محفظه روی فرکانس صحیح تنظیم شده است و اتمی که به سمت آن حرکت می‌کند یک فوتون از اشعه لیزر را جذب کرده و کندتر می‌شود.

تأثیر کندشدگی از انتقال تکانه بین اتم و فوتون حاصل می‌شود. با وجود مجموعاً شش اشعه که به صورت عمود بر هم چیده شده‌اند، مطمئن می‌شویم که اتم‌ها در همه جهات که حرکت کنند به اشعه لیزر برخورد می‌کنند. در مرکز محفظه که اشعه‌ها به هم برخورد می‌کنند، اتم‌ها به طور سنگین‌تری حرکت می‌کنند، به طوری که گویی درون یک مایع غلیظ افتاده‌اند. این حالتی که است که دانشمندان مبدع این تکنیک آن را «شیره نوری» می‌نامند.

یک تله مغناطیسی-نوری مانند آنچه توصیف کردیم، می‌تواند باعث کندتر شدن اتم‌ها تا دمای چند میکرو کلوین شود که در حدود ۲۷۳- درجه سلسیوس است. این تکنیک در دهه ۱۹۸۰ ارائه شده است و دانشمندی که مسئول اصلی ابداع آن بوده به خاطر این کشف، برنده جایزه نوبل سال ۱۹۹۸ شده است. از آن زمان خنک‌سازی لیزری به میزان زیادی بهبود یافته است و اینک می‌توانیم حتی به دماهای پایین‌تری دست پیدا کنیم.

چرا باید بخواهیم اتم‌ها را تا این حد سرد کنیم؟

در ابتدا باید بگوییم که اتم‌های سرد می‌توانند یکی از بهترین آشکارسازها باشند. این اتم‌ها با سطح انرژی پایین خود نسبت به اعوجاج‌های محیط فوق‌العاده حساس هستند. بنابراین از آن‌ها در دستگاه‌هایی برای یافتن ذخایر زیرزمینی نفت و مواد معدنی استفاده می‌شود. از این اتم‌ها می‌توان برای ساخت ساعت‌های اتمی بسیار دقیق مانند ساعتی که در ماهواره‌های سیستم موقعیت‌یابی جهانی (GPS) استفاده می‌شود، بهره گرفت.

به زودی ایستگاه بین‌المللی فضایی ISS میزبان سردترین ذره‌ای خواهد بود که برای انسان شناخته شده است.

دومین دلیل نیاز به چنین دماهایی این است که اتم‌های سرد، پتانسیل بسیار بالایی برای کاوش مرزهای فیزیک دارند. حساسیت فوق‌العاده آن‌ها باعث شده است که به نامزدهای بالقوه برای آشکارسازی امواج گرانشی در آشکارسازهای فضاپایه آینده تبدیل شوند. این اتم‌ها برای مطالعه پدیده‌های اتمی و زیر اتمی که نیازمند اندازه‌گیری اعوجاج‌های بسیار ریز در انرژی اتم‌ها است، نیز مفید هستند. این اعوجاج‌ها در دماهای معمول که اتم‌ها سرعتی برابر با صدها متر بر ثانیه دارند، قابل مشاهده نیستند.

خنک‌سازی لیزری می‌تواند سرعت حرکت اتم‌ها را تا حد چند سانتی‌متر بر ثانیه کاهش دهد که برای مشاهده حرکت‌های ناشی از تأثیرات کوانتومی اتم کافی است. اتم‌های فوق‌العاده سرد قبلاً برای مطالعه پدیده‌هایی مانند چگالش بوز-انیشتین استفاده شده‌اند. در این پدیده اتم‌ها تا تقریباً صفر درجه سرد می‌شوند و به حالت جدید و نادری از ماده می‌رسند. همچنان که دانشمندان به تلاش خود برای درک قوانین فیزیکی و کشف راز کیهان ادامه می‌دهند، در این مسیر از سردترین اتم‌ها کمک می‌گیرند.

ما می‌توانیم در عمل اتم‌ها را به طور کامل ثابت نگه داریم.

Bengt Nagel-

اگر به این نوشته علاقه‌مند بودید، پیشنهاد می‌کنیم موارد زیر را نیز ملاحظه نمایید:

==

آیا این مطلب برای شما مفید بود؟

دانلود آهنگ کاوه آفاق دل

۱۰ مرداد ۱۳۹۷

این مطلب از وب سایت دانلود آهنگ جدید • آپ موزیک به صورت رپ انتشار گردید است.

دانلود آهنگ کاوه آفاق دل

ترانه دل با صدای کاوه آفاق به همراه دو کیفیت 320 و 128 از رسانه آپ موزیک

شعر و آهنگسازی : کاوه آفاق

Exclusive Song: Kaveh Afagh – “Del” With Text And Direct Links In UpMusic

wers دانلود آهنگ کاوه آفاق دل

───┤ ♩♬♫♪♭ ├───

قسمتی از متن ترانه : 

دل
واژه‌ی همواره مشکل…
این 2 حرف با من چه ها کرد؟
این دل!

UpMusicTag دانلود آهنگ کاوه آفاق دل

دل!
♩♬قصه ی کوتاه و کامل♩♬
♩♬چه بلاها سرم آورد♩♬
این دل

UpMusicTag دانلود آهنگ کاوه آفاق دل

دل!
واژه ی همواره مشکل
این 2 حرف با من چه ها کرد
این 2 حرف ساده‌ی دل

───┤ ♩♬♫♪♭ ├───

کاوه آفاق دل

دانلود آهنگ کاوه آفاق دل